РАЗНОИМЁННЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ЗАРЯДЫ, КАК ПРОТИВОФАЗНЫЕ КВАНТОВЫЕ ПУЛЬСАЦИИ

Гришаев А.А.

Институт метрологии времени и пространства, ГП ВНИИФТРИ

141570 Московская обл., Менделеево

Введение. По прошествии нескольких столетий активного изучения электрических явлений, официальная физика не может сказать о сущности электрического заряда ничего сверх того, что заряды бывают двух типов, причём разноимённые заряды притягиваются, а одноимённые – отталкиваются. Такой уровень понимания имелся уже в самом начале эпохи изучения электричества, и до сих пор серьёзного продвижения в этом вопросе не произошло.

О каком-то важном изъяне в традиционном подходе к электричеству свидетельствует следующее противоречие с законом сохранения энергии [1]. Считается, что каждая пара элементарных зарядов, при отсутствии экрана между ними, испытывает электромагнитное взаимодействие. На ядерных масштабах энергия кулоновского взаимодействия такой пары сравнима с величиной m_ec², где m_e - масса электрона, c - скорость света. Казалось бы, при аннигиляции электрон-позитронной пары эта энергия должна превращаться в другие формы. Однако, энергии гамма-квантов, являющихся продуктами аннигиляции, свидетельствуют: при таком превращении освобождается энергия 2m_ec², т.е. сумма собственных энергий электрона и позитрона (см., например, [2]). Выходит, что сравнимая с этой величиной энергия кулоновского взаимодействия аннигилирующей пары исчезает бесследно.

Более того, по всем канонам электродинамики, как классической, так и квантовой, у каждой заряженной частицы имеется индивидуальная энергия, обусловленная наличием заряда: ведь считается, что этот заряд в частице как-то распределён, и его «кусочки» – хоть классически, хоть квантово – взаимодействуют друг с другом. Выходит, что и эта индивидуальная зарядовая энергия частиц (со всеми её недорезанными бесконечностями) бесследно исчезает при аннигиляции.

Вышеназванные, а также другие электрические парадоксы можно разрешить без противоречий с законом сохранения энергии – в предположении, что, в отличие от массы, электрический заряд не является энергетической характеристикой. В настоящей статье мы изложим представления об электрическом заряде, которые позволяют существенно прояснить картину электромагнитных взаимодействий.

Физический смысл электрического заряда. Как мы отмечали в предыдущих работах, электрон является квантовым пульсатором [3]. Напомним, что квантовые пульсации представляют собой чередование всего двух состояний, поэтому временная развёртка квантовых пульсаций является не синусоидой, а меандром; можно сказать, что, на уровне «первокирпичиков» вещества, мир является не «аналоговым», а «цифровым». Частота f квантового пульсатора и его масса m связаны формулой де Бройля:

hf=mc², (1)

где h - постоянная Планка. Ранее мы неявно использовали эту формулу без ссылки на де Бройля; о его авторстве узнали совсем недавно, из статьи [4]. Там говорится, что де Бройль много работал над тем, чтобы придать формуле (1) релятивистски инвариантный вид. Он полагал, что формула (1) справедлива лишь в системе покоя электрона – ведь считалось, что, по мере роста скорости, частота f должна была бы уменьшаться, а масса m, наоборот, возрастать. Но мы считаем, что формула (1) не нуждается в релятивистских коррекциях, поскольку ни f, ни m не испытывают релятивистских изменений, и обе они пропорциональны одной и той же величине – собственной энергии квантового пульсатора [3].

Как мы отмечали в предыдущих работах [5], частота свободного квантового пульсатора определяется только его местоположением на совокупности частотных склонов, ответственных за тяготение. Напомним, что заданное в некоторой области пространства распределение для собственной частоты квантового пульсатора - с градиентом, т.е. с частотным склоном – приводит к следующему. При перемещении квантового пульсатора в сторону понижения частоты, его собственная энергия убывает, причём разность превращается в кинетическую энергию, чем и обусловлено ускорение свободного падения [6]. Таким образом, частота пульсаций электрона, которую мы далее будем называть электронной частотой, равно как и масса электрона, зависят от гравитационного потенциала. Используя справочное значение массы электрона, которое соответствует потенциалу на поверхности Земли, мы получаем с помощью формулы (1) значение электронной частоты ~1.24×10²⁰ Гц.

Уместен вопрос: имеет ли значение текущая фаза квантовых пульсаций на электронной частоте? Мы отвечаем на этот вопрос утвердительно: на наш взгляд, именно с этой текущей фазой связана сущность электрического заряда. Мы полагаем, что в каждой точке иерархии частотных склонов однозначно задана не только электронная частота, но и две противоположные фазы пульсаций на этой частоте, которые и ответственны за электрические заряды: меандры квантовых пульсаций положительного и отрицательного зарядов сдвинуты друг относительно друга на полпериода. Важно подчеркнуть, что все свободные заряды, находящиеся в одном и том же гравитационном потенциале, пульсируют синхронно: когда отрицательные заряды пребывают «на верхней полочке меандра», то положительные – на его «нижней полочке», и наоборот.

Итак, разгадка двуполярности электричества заключается, на наш взгляд, в противофазности квантовых пульсаций на электронной частоте. Электрический заряд, действительно, оказывается не энергетической характеристикой, т.к. он определяется не частотой, а фазой. Тем не менее, электрическая энергия является объективной реальностью, и следует остановиться на физическом смысле этой энергии.

Физический смысл электрической энергии. Уточним, что под электрической энергией мы понимаем работу, которую требуется совершить для пространственного разделения разноимённых зарядов (заметим, что концентрация зарядов одного знака тоже представляет собой, в сущности, такое разделение). Попытаемся ответить на вопрос – почему для разделения противофазных квантовых пульсаторов требуется совершить работу.

Рассмотрим уединённую пару элементарных разноимённых зарядов. Какие циклические процессы происходят в этой паре? Прежде всего, это две противофазные пульсации на электронной частоте, происходящие в местах локализации каждого из зарядов. Но, кроме этих пульсаций, здесь можно обнаружить ещё нечто, а именно: синхронные встречные перескоки состояний – верхней и нижней полочек меандра – из места локализации одного заряда в место локализации другого. Этот тип циклического движения можно рассматривать, как пространственные квантовые пульсации, которым – как и обычным, или временным, квантовым пульсациям – соответствует некоторая энергия. Чтобы получить для неё аналитическое выражение, обратим внимание на то, что энергия обычных квантовых пульсаций равна кванту действия h (с размерностью Дж×с), умноженному на частоту, или, что то же самое, делённому на дискрет пульсаций во времени. Рассуждая по аналогии, введём квант пространственного действия H, с размерностью Дж×м, чтобы, будучи поделённым на дискрет пульсаций в пространстве, т.е. на расстояние r между зарядами, он давал бы энергию пространственных квантовых пульсаций E. Тогда, в самом общем виде, можно записать

, (2)

причём здесь необходимы некоторые замечания. Двойка в знаменателе обусловлена тем, что за один цикл пространственных пульсаций происходит переброс состояний «туда-сюда», т.е. на удвоенное расстояние между зарядами. Проблема сингулярности при r®0 устраняется следующим образом. Энергия пространственных пульсаций имеет физический смысл лишь когда рассматриваемые пульсаторы не перекрываются в пространстве – этим и обусловлено наличие нижнего ограничения на расстояние между зарядами в (2). Характерным размером r_e электрона является, на наш взгляд, не его удвоенный классический радиус, а его комптоновская длина волны. Будем считать, что при 0<r<2r_e энергия пространственных пульсаций равна нулю. Отсюда вытекает значение константы в (2), которое оказывается равно H/2r_e. Теперь, сравнивая размерности h и H, мы замечаем, что эти две константы связаны через множитель с размерностью скорости:

H=hV, (3)

так что

. (4)

Соответственно, сила электрического притяжения, действующая между парой разноимённых зарядов, есть

. (5)

Что касается численного значения V, то оно оказывается равно отнюдь не скорости света в вакууме, как это можно было ожидать. Для точного соответствия силы (5) силе кулоновского притяжения элементарных зарядов в вакууме, следует положить V=7×10⁵ м/с. Тогда, действительно, мы получаем две равные по величине и согласующиеся по размерности комбинации постоянных:

e²/4pe₀= 2.3×10^-28 Кл²×м×Ф^-1, hV/2= 2.3×10^-28 Дж×м,

где e - элементарный заряд, e₀ - диэлектрическая проницаемость вакуума.

Интересно отметить, что значение скорости V, равное 700 км/с, поразительным образом совпадает со значением, которое Козырев называл «скоростью перехода причины в следствие» или «ходом времени» [7]. К сожалению, оказались безуспешными все наши попытки разобраться с физическим смыслом этой скорости и понять, что же движется с этой скоростью. По-видимому, физический смысл имеет лишь произведение постоянной Планка на скорость Козырева, дающее введённый выше квант пространственного действия:

H=hV= 4.6×10^-28 Дж×м.

Подчеркнём, что, в согласии с вышеизложенным, электрическая энергия присуща парам элементарных зарядов лишь противоположного знака, порождая силу их притяжения (5). Пары одноимённых зарядов не имеют электрической энергии; соответственно, они не отталкиваются друг от друга. Видимое же их «отталкивание», если оно имеет место, обусловлено, по-видимому, притяжением к противоположным зарядам. Вот лишь одно из следствий этой избирательности действия электрических сил: для обеспечения стабильности атомных ядер не требуется ядерных сил, чтобы сдерживать «кулоновское отталкивание» ядерных протонов.

Связанные электрические заряды. При формировании устойчивых структур из элементарных частиц, характерной чертой является уменьшение собственной энергии этих частиц; так, даже атомарному электрону требуется сообщить энергию, чтобы он покинул атом. Таким образом, частоты связанных квантовых пульсаторов понижены по сравнению с частотами свободных квантовых пульсаторов, о которых говорилось выше.

Логично допустить, что, для обеспечения этого понижения частот, в объёме атома задано соответствующее ямко-подобное распределение частот квантовых пульсаторов («частотное гнездо», по терминологии Николаевского [8]). Для обобщения нашей модели электрического заряда на случай связанных квантовых пульсаторов, следует принять, что в объёме атома эта модель работает качественно так же, как и в случае свободных зарядов, а именно: для каждого пониженного значения электронной частоты заданы две противоположные фазы пульсаций, одна из которых обеспечивает наличие отрицательного заряда, а другая – положительного.

Следует пояснить – согласованы ли эти фазы пульсаций у совокупности атомов. Ответ на этот вопрос неоднозначен. Если атомы слабо взаимодействуют друг с другом, так что каждый из них можно рассматривать как автономную крупицу вещества, то фазы квантовых пульсаций, задающие электрические заряды, могут «плавать» от атома к атому. Если же атомы взаимодействуют сильно, например, образуют структуру твёрдого тела, то эти фазы имеют тенденцию к синхронизации – что при определённых условиях и происходит, создавая условия для проявления экзотических эффектов, вроде сверхпроводимости (см. ниже).

Теперь заметим, что связанные заряженные частицы имеют такую же возможность электрически взаимодействовать друг с другом, как и свободные. Спрашивается: каким всё-таки образом обеспечивается устойчивость структуры атома – почему атомарный электрон, взаимодействуя с положительным зарядом в ядре, не падает на него? Как в классической, так и в квантовой физике считается, что силой, препятствующей этому падению, является центробежная сила, возникающая при орбитальном движении электрона. Однако, как мы отмечали в работе [9], центробежная сила обусловлена радиальным градиентом скоростей у частиц вращающегося тела; эта сила может действовать лишь на структурное образование из элементарных частиц, но никак не на одиночную элементарную частицу.

Мы полагаем, что падение атомарных электронов на ядро исключается благодаря особому режиму их пульсаций, при котором отсутствует электрическая энергия взаимодействия электронов с положительными зарядами ядра, а, значит, отсутствует и притяжение электронов к ядру. В самом деле, выше отмечалось, что притяжение возникает у противофазных пульсаторов. Пока противоположные заряды имеют одинаковую электронную частоту, они пульсируют в противофазе и, соответственно, притягиваются. Теперь допустим, что частоты противоположных зарядов немного различаются. Тогда их разность фаз линейно растёт со временем, и притяжение возникает лишь тогда, когда эта разность фаз близка к нечётным числам p. Но можно регулярно переключать частоту электрона между двумя слабо разнесёнными значениями, при одном из которых рассматриваемая разность фаз линейно растёт, а при другом – линейно уменьшается. Тогда возможно удерживать разность фаз в коридоре ±p/2 и не давать ей приближаться к значению, при котором возникает притяжение. Таким образом, задача предотвращения падения атомарного электрона на ядро почти решена; остаётся лишь решить проблему – куда электрон будет отдавать часть своей энергии при переключении его частоты вниз, и откуда он будет получать её обратно при переключении частоты вверх. На наш взгляд, эта проблема решается организацией синхронных противоположных переключений у пар атомарных электронов, имеющих одинаковую среднюю энергию: электроны из такой пары просто по очереди передают разностную энергию друг другу. Из такой картины взаимодействия электронных пар, кстати, вытекают основные принципы, по которым происходит заполнение электронных оболочек в многоэлектронных атомах.

Такая точка зрения позволяет просто и наглядно объяснить результаты атомной спектроскопии, которые традиционно интерпретируются, как следствие наличия у электрона такой характеристики, как спин. Если верно вышеизложенное, то «спином», во-первых, обладают не свободные, но только связанные электроны, и, во-вторых, «спин» не имеет ничего общего ни с собственным механическим моментом количества движения электрона, ни с его собственным магнитным моментом.

Природа металлической проводимости. Современные концепции металлической проводимости базируются на допущении о газе свободных электронов, движущихся в промежутках между атомами. При этом омическое сопротивление обусловлено, якобы, тем, что атомы мешают направленному движению этих электронов, если к проводнику приложена разность потенциалов: электроны соударяются с атомами и отдают им часть своей кинетической энергии.

Чтобы оценить эту модель, достаточно поинтересоваться, с какой результирующей скоростью продвигаются электроны к положительному концу проводника. Например, Каганов [10] приводит следующие цифры: в типичном проводнике, при плотности тока 1А/см², среднее значение искомой скорости составляет ~10^-3 см/с. Эта цифра заставляет задуматься. В самом деле, тепловая скорость электрона при температуре 300⁰К есть ~10⁷ см/с. Метаясь с такими скоростями между атомами, электроны должны находиться в тепловом равновесии с ними, ведь нагрев куска металла при этом не происходит. Стоит, однако, приложить к нему разность потенциалов, и коллективный дрейф электронов с ничтожной скоростью, от которого практически не изменяется распределение их скоростей, приводит к тому, что проводник начинает заметно греться. Это настолько странно, что наглядная модель омического сопротивления металлов – в рамках концепции газа свободных электронов – до сих пор отсутствует.

Мы полагаем, что сильные различия в электропроводности у металлов, полупроводников и диэлектриков проистекают отнюдь не из особенностей расположения разрешённых и запрещённых энергетических зон: зонная теория по существу ничего не объясняет, а лишь подгоняет расположение этих зон для согласия с экспериментальными фактами. Высокая электропроводность металлов обусловлена, на наш взгляд, самым малым числом электронов на внешних электронных оболочках, которое у атомов ярко выраженных металлов равно одному или двум. Этого числа внешних электронов, приходящихся на один атом, недостаточно для того, чтобы сформировать с их помощью структуру твёрдого тела – с учётом того, что часть этих электронов должна иметь возможность отрабатывать температурные возмущения. Поэтому внешние атомарные электроны в металлах, вообще говоря, не являются валентными, поскольку атомы в металлической структуре соединяются через взаимодействие не внешних электронных оболочек, а ближайших к ним внутренних – которые имеют существенно меньший радиус (этим, кстати, можно качественно объяснить более высокую плотность металлов по сравнению с неметаллами). Отсюда вытекает высокая мобильность внешних атомарных электронов в металлах: входя в состав некоторого атома, такой электрон зачастую находится ближе к ядру соседнего атома, чем своего, что способствует лёгкому «переключению» этого электрона в состав соседнего атома.

Этими переключениями электронов из атома в атом и обусловлена, на наш взгляд, металлическая проводимость – как это и представляли раньше [11], до принятия ведущей в тупик концепции газа свободных электронов. Важно подчеркнуть, что в режиме стационарного тока переключение электрона в соседний атом, который до этого отдал один из своих электронов, означает, что навстречу перескоку элементарного отрицательного заряда происходит встречный перескок элементарного положительного заряда. Таким образом, «квант электричества», передаваемый в металле в режиме стационарного тока, равен удвоенному элементарному заряду даже при обычных температурах. Как можно видеть, для объяснения величины этого «кванта электричества» нам не требуются умозрительные теории, призванные описать надуманное объединение электронов в куперовские пары.

Что же касается омического сопротивления металлов, то его можно объяснить следующим образом. Как отмечалось выше, у связанных электронов попарно синхронизируются переключения собственных энергий. В условиях теплового разброса этих энергий, при продвижении по проводнику электроны многократно испытывают процедуру такой синхронизации. Её алгоритм заключается в том, что тот электрон из вновь формирующейся пары, чья энергия больше, избавляется от этого излишка, который переходит в другую форму – в джоулево тепло.

Чем выше температура, тем больше тепловой разброс собственных энергий электронов и, соответственно, тем больше потери на джоулево тепло, что интерпретируется, как рост сопротивления. Если учесть, что в различных металлах и сплавах внешние электроны имеют различные тепловые разбросы даже при одинаковой температуре, то естественное объяснение, по крайней мере, качественное, находят термоэлектрические явления – эффекты Пельтье, Зеебека, Томсона.

Соответственно, по мере понижения температуры становится всё меньше тепловой разброс собственных энергий электронов, и всё более благоприятными оказываются условия для «беспошлинного» продвижения электронов по проводнику. Переход в сверхпроводящее состояние происходит, если оказываются скоррелированными электронные частоты у достаточного количества внешних атомарных электронов в объёмах, соответствующих линиям тока.

Следует добавить, что самостоятельный незатухающий ток в кольцевом сверхпроводнике – это, на наш взгляд, предрассудок. Индуцированными токами сверхпроводник гасит внешние электромагнитные воздействия; если же нет внешних воздействий, то нет и «замороженных» токов в сверхпроводнике. Проблема в том, что сама процедура детектирования незатухающего тока, с помощью какого-либо магнитометра, индуцирует ток в сверхпроводнике; но есть ли в нём ток, когда магнитометр выключен – неизвестно. Мы полагаем, что при этом тока нет. Сверхпроводящие электромагниты, как известно, работают только с внешними источниками питания. Впрочем, взаимодействие незатухающих токов наблюдалось в опытах с парой сверхпроводящих колец [12]. Но эти незатухающие токи были обусловлены, по-видимому, тем, что ток в каждом из колец являлся внешним воздействием для другого кольца.

Магнитное взаимодействие свободных зарядов. Магнитное взаимодействие – это привилегия движущихся зарядов: магнитно взаимодействуют только те заряды, локально-абсолютные скорости которых не равны нулю. Используя известные соотношения, получим аналитическое выражение для магнитной силы – в терминах нашей модели электрического заряда.

Пусть два уединённых элементарных заряда одинакового знака имеют локально-абсолютные скорости v₁ и v₂. Сила Лорентца, действующая на заряд q₂, в нерелятивистском приближении есть

F₂=m₀ q₂[v₂H₁], (6)

где m₀ – магнитная проницаемость вакуума, H₁ – напряжённость магнитного поля, создаваемого зарядом q₁. Выражение для магнитного поля движущегося заряда имеет вид [13]:

, (7)

где r₁₂ – радиус-вектор, проведённый от заряда q₁ к заряду q₂. Подставляя (7) в (6) и учитывая, что e²/4pe₀=hV/2, получаем:

. (8)

При выводе этого выражения мы намеренно рассматривали случай взаимодействия одноимённых зарядов, и вот почему. Если электрические силы стремятся устранить неоднородности в статическом распределении заряда, то от магнитных сил можно было бы ожидать, что они стремятся устранить неоднородности в кинематике заряда. Иными словами, магнитное взаимодействие должно так поворачивать векторы скоростей свободных заряженных частиц, чтобы результирующая сумма электрических токов уменьшалась бы и в пределе стремилась к нулю. Однако, анализ математических выражений, описывающих действие магнитных сил, показывает, что эти силы уменьшают сумму токов при взаимодействии лишь одноимённых зарядов; в противоположном случае сумма токов не уменьшалась бы, а возрастала. Можно было бы разрешить этот парадокс радикальным образом – если допустить, что магнитно взаимодействуют только одноимённые заряды. Это допущение гармонично дополняло бы сделанный выше вывод о том, что электрически взаимодействуют только разноимённые заряды.

Как ни непривычны эти выводы, но они, по-видимому, не противоречат фактам, хотя иногда это не очевидно. Например, треки электрон-позитронных пар в камере Вильсона, казалось бы, свидетельствуют о том, что одно и то же «магнитное поле» искривляет траектории как электрона, так и позитрона. Но обратим внимание: сильные магнитные поля в лабораторных установках создаются с помощью токов в металлических проводниках. Как отмечалось выше, ток в металлах представляет собой встречное движение положительного и отрицательного электричества. Поэтому можно считать, что на электрон и позитрон в камере Вильсона действует не «одно и то же магнитное поле»: электрон взаимодействует с током отрицательных зарядов, а позитрон – с током положительных. Этот же принцип – встречного движения отрицательного и положительного электричества – позволяет объяснить, почему пучок протонов управляется электромагнитами, а также почему постоянные магниты действуют на заряженные частицы обоих знаков. Ведь намагниченность вещества объясняется, на наш взгляд, не упорядочиванием орбитального движения электронов в атомах, и тем более не упорядочиванием спинов электронов, а замкнутыми токами по цепочкам из нескольких атомов. Коснёмся ещё одной ситуации, с магнитным полем Земли, которое, как мы полагаем, создаётся отрицательными зарядами [14]. Если верны наши представления, то магнитное поле Земли действует на отрицательно заряженные космические частицы, но не действует - на положительно заряженные. Так ли это? Считается, что в радиационных поясах Земли курсируют захваченные магнитным полем заряженные частицы обоих знаков – в частности, протоны. Наличие протонов в радиационных поясах подтверждается с помощью спутниковых избирательных детекторов – например, ядерно-эмульсионных и сцинтилляционных [15]. Но, даже если протоны попадают в радиационные пояса в основном из внешнего космоса, то где гарантия, что они захвачены именно магнитным полем, а не объёмным отрицательным зарядом, который создают захваченные электроны? Вторая их этих двух версий, кстати, лучше согласуется с феноменом космических лучей, более чем на 90% состоящих из протонов [16], которые бомбардируют Землю почти изотропно, словно её магнитное поле на них не действует.

Магнитное воздействие на быстро движущийся электрон. Известно, что при увеличении скорости электрона до значений, сравнимых со скоростью света, эффективность магнитного воздействия на электрон уменьшается по релятивистскому закону. Многие поколения исследователей пытались объяснить этот феномен на основе допущений о релятивистских изменениях каких-либо физических характеристик, присущих самому электрону. Так, в теории относительности считается, что у электрона происходит релятивистский рост массы (что представляется нам абсурдом).

Между тем, названный феномен возможно объяснить без привлечения каких-либо изменений характеристик электрона. Уменьшение эффективности магнитного воздействия на быстро движущийся электрон простейшим образом вытекает из единственной и, по-видимому, бесспорной предпосылки – о том, что локально-абсолютная скорость электрона не может превышать скорость света в вакууме. В самом деле, пусть электрон, движущийся со скоростью v, влетает в область магнитного воздействия, где он испытывает поперечное приращение скорости Dv. С помощью теоремы Пифагора мы получаем, что максимальная величина Dv, которую может приобрести электрон в данном случае, есть

, (9)

т.е. Dv_max равно произведению c – максимально возможному приращению скорости – на релятивистский радикал. Поделив обе части (9) на промежуток времени, в течение которого происходит поперечное приращение скорости, и устремив этот промежуток времени к нулю, мы сразу получаем выражение, связывающее максимальные поперечные ускорения для случаев быстро и медленно движущегося электрона:

, (10)

где a₀ - максимальное поперечное ускорение медленно движущегося (v²/c²<<1) электрона при том же магнитном воздействии.

Таким образом, «ослабление» магнитного воздействия на быстро движущийся электрон является, на наш взгляд, эффектом не энергетическим и не силовым: по мере приближения скорости электрона к скорости света, соответствующее уменьшение максимального поперечного приращения скорости обусловлено всего лишь запретом на преодоление электроном «светового барьера».

Заключение. Итак, традиционный подход к электричеству приводит к противоречиям с законом сохранения энергии. Эти противоречия устраняются в предположении, что физическим смыслом электрического заряда является определённость фазы квантовых пульсаций на электронной частоте.

Тогда, как показано выше, естественно объясняется происхождение электрической энергии и электрических сил, а также проясняются некоторые вопросы устойчивости атомов, структуры твёрдого тела, металлической проводимости, магнитного взаимодействия. По-видимому, можно построить всю электродинамику, не используя таких мистических понятий, каковыми являются элементарный заряд (в традиционном понимании), напряжённости электрического и магнитного полей, диэлектрическая и магнитная проницаемости вакуума, и т.п. Ведь в полученные выше выражения (5) и (8) для электрических и магнитных сил входят, помимо постоянной Планка и скорости света, лишь скорость Козырева и метрические параметры.

С учётом вышеизложенного, мы можем говорить уже не о частотных склонах, а о частотно-фазовых, которыми тяготение и электромагнетизм «сцеплены» друг с другом.

Автор благодарит А.А.Гришаева (старшего) и А.Н.Малимона за весьма полезное обсуждение.

Ссылки.

1. А.А.Гришаев (старший), частное сообщение.

2. Д.Д.Странатан. Частицы в современной физике. «Гос. изд-во технико-теоретической литературы», М.-Л., 1949.

3. А.А.Гришаев. Масса, как мера собственной энергии квантовых осцилляторов. – Доступна на данном сайте.

4. Н.Е.Невесский. О законе фазовой гармонии Луи де Бройля. http://www.chronos.msu.ru/RREPORTS/nevessky_o_zakone .

5. А.А.Гришаев. Иерархия частотных склонов в роли «светоносного эфира». – Доступна на данном сайте.

6. А.А.Гришаев. Энергетика свободного падения. – Доступна на данном сайте.

7. См. статьи Н.А.Козырева, например, на сайте «Прометей. Альтернативные науки и технологии».

8. А.Николаевский. Ступени испепеляющие. http://andmbe.euro.ru .

9. А.А.Гришаев. Частотно-градиентная природа центробежных сил. – Доступна на данном сайте.

10. М.И.Каганов. Электроны, фононы, магноны. «Наука», М., 1979.

11. И.Ф.Федулов, В.А.Кирееев. Учебник физической химии. «Госхимиздат», М., 1955.

12. Описание этих опытов см., например, в: В.Буккель. Сверхпроводимость. «Мир», М., 1975.

13. С.Г.Калашников. Электричество. «Наука», М., 1977.

14. А.А.Гришаев. Вращающаяся гидросфера, как возможный источник магнитного поля Земли. – Доступна на данном сайте.

15. В.Хесс. Радиационный пояс и магнитосфера. «Атомиздат», М., 1972.

16. Физический энциклопедический словарь. «Советская энциклопедия», М., 1983.

Источник: http://newfiz.info

Поступило на сайт: 22 июля 2002.